La tache de diffraction, de taille angulaire 1.22\ \lambda /a, couvre un angle solide de l'ordre de :

\Omega \ = \ \pi\ \left({0.61\lambda\over a}\right)^2

(dans l'approximation, éminemment valide, des petits angles). Elle résulte de la collecte via un collecteur de surface :

S \ =\ \pi\ \left({a\over 2}\right)^2

L'étendue de faisceau s'écrit alors :

S\Omega \ = \ \left( {0.61 \ \pi \ \lambda\over 2} \right)^2 \simeq 0.92\ \lambda^2

Ce qui est bien du même ordre de grandeur que \lambda^2.