On utilise le contour suivant, en faisant tendre |\Omega| vers l'infini sur C_4, et vers 0 sur C_2. Le théorème de Cauchy assure que l'intégrale le long de ce contour est nulle :

ContourPt.png
Contour d'intégration pour le calcul de l'intégrale
Crédit : Astrophysique sur Mesure / Erard

\int_{C_1} \frac{\chi(\Omega)} {(\Omega - \omega)} d\Omega + \int_{C_2} \frac{\chi(\Omega)} {(\Omega - \omega)} d\Omega + \int_{C_3} \frac{\chi(\Omega)} {(\Omega - \omega)} d\Omega + \int_{C_4} \frac{\chi(\Omega)} {(\Omega - \omega)} d\Omega = 0

En appelant I_n l'intégrale sur le contour C_n, I_4 tend vers 0, la somme I_1 + I_3 tend vers l'intégrale cherchée, et I_2 est donnée par le théorème de résidus. On a au total :

i \pi \chi(\omega) =  \int_{-\infty}^{\infty} \frac{\chi(\Omega)} {(\Omega - \omega)} d\Omega

soit une relation entre \chi(\omega) et son intégrale avec un coefficient imaginaire, ce qui implique une relation entre les parties réelle et imaginaire de \chi(\omega) .