Le corps correspond à un équilibre entre un corps de température et un rayonnement de corps noir à cette même température.
L'exemple du soleil permet de définir la température effective d'un corps noir, ou température d'équilibre, ou température de brillance.
Le parcours de l'énergie au sein du soleil est, jusqu'aux couches supérieures, une succession ininterrompue d'absorption et de réémission des photons initialement produits par les réactions nucléaires au centre de l'étoile, dans le domaine , jusqu'aux photons finalement émis, majoritairement dans les domaines UV, visible et IR.
Arrivés dans la photosphère, les photons peuvent quitter le soleil, avec une distribution énergétique qui est celle du corps noir, de température donnée, que l'on appelle température effective.
En raison de l'équilibre entre le rayonnement de corps noir et la matière du corps noir, il y a concordance entre cette température et celle du milieu émetteur. D'après le second principe de la thermodynamique, les couches atmosphériques plus profondes qui ont fourni l'énergie ne peuvent être qu'à une température plus élevée. Il s'ensuit un certain nombre de conséquences :
Difficulté : ☆☆ Temps : 60 min
On s'intéresse au bilan radiatif d'une planète en orbite circulaire de rayon autour de son étoile. On suppose l'espace interplanétaire vide, ce qui entraîne la conservation du flux stellaire intégrée sur toute surface entourant l'étoile. La rotation propre de la planète est suffisamment rapide pour que l'on puisse considérer sa température comme uniforme sur toute la surface. On néglige toute autre source d'énergie que stellaire.
La planète réfléchit une fraction du rayonnement solaire, et en absorbe une fraction , où est l'albédo. On peut, en première approximation à basse résolution spectrale, considérer ce spectre comme la superposition du spectre de 2 corps noirs, dont on cherche à déterminer les températures. On note la composante énergétique directement réfléchie, et la composante absorbée puis rerayonnée.
Montrer que la puissance interceptée par la planète vaut :
où représente le rayon planétaire.
Calculer le rapport dans le cas de Jupiter et de la Terre.
Objet | (UA) | (km) |
Jupiter | 5.2 | 71000 |
Terre | 1 | 6400 |
Pour mémoire .
La planète étant à l'équilibre thermodynamique, exprimer et en fonction de la luminosité totale et de l'albédo .
Quelle est la température associée au rayonnement réfléchi , assimilé à un rayonnement de corps noir ?
Montrer que la température associée à la composante , voisine de la température d'équilibre de la planète, est alors:
Faire l'application numérique pour une exoplanète avec une albédo et un demi-grand axe . Pour l'étoile, on prendra : et .
En déduire la longueur d'onde correspondant au maximum de l'émission planétaire. A quel domaine spectral cette température correspond-elle?
pages_corps-noir/temperature-effective-sexercer.html
Faire un schéma, et estimer la surface interceptée par la planète
Au niveau de la planète, le flux stellaire est dilué sur une sphère de surface . La section occultée par la planète, avec , correspond à celle d'un disque de surface .
Le rapport de ces 2 aires vaut :
d'où le résultat proposé.
Calculette !
Les applications numériques donnent :
Objet | (UA) | (km) | |
Jupiter | 5.2 | 71000 | |
Terre | 1 | 6400 |
L'énergie se conserve !
La conservation de l'énergie impose
Toute l'énergie reçue sera rerayonnée, soit directement, soit après thermalisation. D'après la définition de l'albédo, il s'ensuit le partage :
Aucun calcul à mener !
Le rayonnement directement réfléchi correspond au rayonnement solaire. Sa température de corps noir est donc .
Associer au rayonnement de type corps noir .
Le rayonnement thermique de la planète correspond, par hypothèse, à un rayonnement de corps noir de température .
Il vérifie :
Par ailleurs :
On en déduit :
D'où le résultat à démontrer :
Re-calculette !
L'application numérique donne environ 1000 K.
Aller voir la loi de Wien
La loi de Wien donne :
On en déduit que le maximum de rayonnement se situe aux alentours de .