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Coherencia espacial

Nivel : M1

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El caso de una fuente rigurosamente puntual y monocromática es evocado muy a menudo para explicar conceptos ópticos. Pero una fuente real en astrofísica no tiene por qué ser puntual.
La coherencia espacial describe la extensión angular de la fuente. Un análisis detallado de los fenómenos se puede escribir con un formalismo matemático y se apoya en el teorema de Zernike Van-Cittert.

Coherencia espacial

Las fuentes astrofísicas no son coherentes naturalmente. Su extensión angular conduce a la degradación de la coherencia de la radiación: la onda colectada mezcla diversas direcciones incidentes con varias fases. Su mezcla degrada la coherencia.
Para modelizar este fenómeno nos interesamos en la coherencia del campo sobre una pantalla iluminada por una fuente lejana. Esta pantalla ilustra el papel de un plano de onda intermedio o de una pupila.
zernikecittert.png

El factor de coherencia

Localizamos un punto M de la fuente por el rayo vector M de coordenadas x e y . Comparamos la coherencia entre 2 puntos P1 y P2 de la pantalla. Para una fuente a gran distancia ( d muy grande con respecto a las otras dimensiones), definimos el grado de coherencia como una función del perfil de luminosidad I(M) :
integral |_ M P P _| I (M) exp |_ - 2ip ----.--1---2- _| d2M source d c g1,2= g(P1P2) = ---------------- integral ------------------------------------ I (M) d2M source
El factor de coherencia complejo corresponde a la transformada de Fourier de la distribución espacial de intensidad de la fuente (teorema de Zernike - Van Cittert).
besseletendue1.png

Caso particular : fuente circular

Modelizamos la radiación estelar por una fuente circular de diámetro 2R=D h de luminosidad uniforme. Esta fuente es observada a una distancia D . Entonces, la luminosidad puede ser representada por una función rectángulo TT(r/2R) . Tratamos este caso con la ayuda de la geometría cilíndrica. Reescribimos la coherencia entre el centro O de la pantalla y un punto P como OP=ru :

integral ( Du ) [ r ] TT ----- exp - 2ip u. -- du source 2R c g1,2 = ----------- integral --------(------)------------------ Du--- source TT du 2R ( ) r- integral h [ r ] 2J1 2ph oc exp - 2ip u. -- du = ------------c--- 0 c r- 2ph c 2J1(X ) r = ---------- avec X = 2ph -- X c

encontramos otra vez la función de Bessel J1 .
analogiediff.png

Recuerdos sobre la difracción de Fraunhofer

El resultado precedente se parece mucho al de la difracción. ¿ Es una casualidad ?
La mancha de Airy que resulta de la difracción por una pupila circular tiene en cuenta la contribución de todas la fuentes secundarias que hay que considerar sobre la pupila. Cuanto más grande es la pupila más se acumulan los desfases (cuando nos alejamos del centro de la imagen geométrica). Entonces la mancha de difracción es más fina cuanto más grande es la pupila.
Hablando de coherencia, cuanto más grande es la pupila más disminuye el grado de coherencia entre dos puntos de la misma.
Otra manera de formular esto deriva del análisis de Fourier: cuanto más información tenemos sobre una señal y menos localizada se encuentra ésta. Es una ilustración directa del principio de incertidumbre de Heisenberg.
besseletendue2.png

Extensión de coherencia

La fuente de radio angular h es vista desde la pantalla con un ángulo solido 2 _O_=ph . Una superficie 2 S=pr de la pantalla corresponde a una extensión de haz E de:
images-TeX4ht/optica469x.png
El valor a media altura del factor de coherencia corresponde a X -~ 2 : elegimos este valor para definir el radio de la extensión de coherencia.

loupe Definición

La extensión de coherencia del haz monocromático vale 2 c .


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