L'Astronomie dans l'apprentissage des Mathématiques
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- Equations différentielles linéaires

Ex: equation de Kepler

Auteurs: Stéphane Erard, Marc Fouchard
calcotron

exerciceéquation de Kepler

Difficulté : ☆☆☆   Temps : 1h

Question 1)

On considère le mouvement d'un corps ponctuel P de masse négligeable soumise à l'attraction universelle d'un corps de masse m situé au centre O du repère de référence. La force s'appliquant à P est donnée par : \mathbf{F}=-\frac{\mu m}{r^3}\mathbf{OP}, où la notation en gras dénote des vecteurs, \mu est la constante universelle de la gravitation, et r=||\mathbf{OP}||. Les coordonnées de P dans le repère tournant étant {r \choose \theta}, on a vu dans l'exercice du problème de 2 corps que la solution des équations du mouvement est :

r=\frac{p}{1+e\cos (\theta -\omega)},

p=\frac{h^2}{\mu}=a(1-e^2), e est l'excentricité de la trajectoire, a est le demi-grand axe et \omega est l'argument du péricentre

On a vu aussi que la norme du moment angulaire h=r^2\dot{\theta}=\sqrt{\mu a (1-e^2)} est une constante du mouvement, ainsi que l'intégrale de l'énergie donnée par C=\frac{1}{2}v^2-\frac{\mu}{r}, où v est la norme de la vitesse de P.

Dans le repère tournant on a vu que v^2=\dot{r}^2+r^2\dot{\theta}^2.

Entre un instant t et l'instant t+\delta t, le point P{r \choose \theta} s'est déplacé au point P' {r+\delta r \choose \theta+\delta \theta }. En déduire, l'aire élémentaire \delta A balayée par le rayon vecteur \mathbf{OP} pendant l'intervalle de temps \delta t. On ne retiendra que les quantités d'ordre 1.

Solution

Question 2)

En déduire que le mouvement moyen n=\frac{2\pi}{T} , où T est la période du mouvement est tel que \mu=n^2 a^3.

Cette relation correspond à la troisième loi de Kepler.

AideSolution

Question 3)

Après avoir vérifier que h=na^2\sqrt{1-e^2}, montrer que:

r\dot{f}=\frac{na}{\sqrt{1-e^2}}(1+e\cos f)=\frac{na^2\sqrt{1-e^2}}{r}

et que:

\dot{r}=\frac{na}{\sqrt{1-e^2}}e\sin f

f=\theta-\omega. f s'appelle l'anomalie vraie et correspond à l'angle entre le péricentre et P vu depuis le foyer O.

Solution

Question 4)

Après avoir montrer que v^2=\mu\left(\frac{2}{r}-\frac{1}{a}\right), en déduire que l'intégrale de l'énergie C=-\frac{\mu}{2a}.

Solution

Question 5)

Soit \mathcal{C} le cercle de centre le centre C de l'ellipse correspondant à la trajectoire de P et de diamètre le grand axe de l'ellipse, c'est à dire 2a. La projection de P sur le cercle \mathcal{C} parallèlement au petit axe de l'ellipse est noté P'. On appelle anomalie excentrique l'angle E entre O et P' vu depuis C. Sachant que l'équation de l'ellipse correspondant à la trajectoire de P dans le repère centré sur C et d'axe des abscisses le grand axe dirigé vers le foyer O, et d'axe des ordonnées la direction orthogonale dans le sens direct, est:

\left(\frac{\bar{x}}{a}\right)^2+\left(\frac{\bar{y}}{b}\right)^2=1,

en déduire l'expression de \bar{x} et \bar{y} en fonction de E, puis l'expression de r en fonction de E.

Solution

Question 6)

Montrer, en utilisant l'expression de v^2 que r vérifie l'équation différentielle suivante:

\frac{\mathrm d r}{\mathrm d t}=\frac{na}{r}\sqrt{a^2e^2-(r-a)^2}

Solution

Question 7)

En déduire que l'anomalie excentrique E vérifie l'équation différentielle:

\frac{\mathrm d E}{\mathrm dt}=\frac{n}{1-e\cos E}.

AideSolution

Question 8)

En déduire l'équation de Kepler M=E-e\sin E, où l'anomalie moyenne M est définie par M=n(t-\tau)\tau correspond à l'instant de passage au péricentre, c'est à dire quand E=0.

Solution

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